黄(Huang)和威利(Wyllie) (1975)用活塞缸装置测定压力达30千巴的无水 NaA1SiOa (Ab)-KA1Si3Od (Or)-Sioi (Qz)体系中最低的熔融反应，并测量从20仟巴到35仟巴含过量水的相应曲线。他们反复检查了该体系的实验方法和以前的工作，并综合新旧资料做成该体系500℃以上，单变量反应的完整P-T相图。
长石和长石一石英混合物的不含水熔融曲线表明在高温下具有陡正斜率 (dP/dT)o注意从低压矿物到30千巴CSI 上的高压矿物的变化，即硬玉和柯石英代替了钠长石和石英。粗线表示液相面上的媛低温度，也就是长石固溶体+石英二液相反应中的最低熔融温度。
硬玉变得稳定的地方，钠长石固溶体和透长石固溶体之间的固溶体分解曲线达到峰值。在更高的压力下，透长石固溶休与硬玉共存。
当过量水存在时，在几千巴压力内，能使每一组合的熔融温度降低几百度。注意含Ab组合与含Or而不含Ab的组合，其固相曲线形状的区别。含Ab组合在17 千巴附近。斜率的变化由负((dP/dT)变为正，那里钠长石分解形成致密的硬玉加石英组合。Or和Or-Q2曲线直到27---30千巴时斜率才变，透长石为致密含水透长石代替。租线为四元液相面的最低温度，并代表了有水存在的条件下，硷性长石和石英组合的最低熔融温度。
图1熔融反应中关于液体成分的有限资料综合在图2中。图2A表明了饱和水区域的界线位置和Lath等(1964)做的在5和10千巴条件下的Ab-Or-Qz-H2O体系的低共结点。还有Tuttle和 Bo wen (1958)所做低压下的结果。将这些界线与黄和威利(1975)对 20和30千巴条件下测定的界线进行了比较。同10千巴以下的压力变化所产生的明显影响相比，压力从10千巴增加到30千巴对区域界线位置的改变不大。注意在10, 20和30千巴，在低共结点附近原生矿物的变化。
5和30千巴压力下的区域界线，与根据L uth (1969) 作的二元相图所测定的在这些压力下石英和长石之间，无水的区域界线位置作比较。区域界线的形状和它们的最低温度时的成分都是未知的。Steiner等(1975)测定了在4千巴压力下一对相似界线的位置，其布局与图2B描绘的相似。在将H20作为一个顶点的完整四面体中(参看Luth 1969; Steiner等1975)，每一对等压区界线是以水不饱和的液体的成分和石英(或柯石英)、长石(或硬玉、含水透长石)所共存的面相连。这些面表明，在恒压下，与石英及一定成分的长石共存的液体成分将作为含水盘的函数而变化。注意图2B指出了不饱和水面上温度范围非常宽，以及图1中，无水熔融曲线和水饱和曲线之间的宽距离。 我们还测定了透长石、石英、白云母组合到30千巴压力时的单变量熔融反应，来指导对白云母黄金麻花岗岩实验研究的解释(Huang等1973; H uang和Wyllie 1974) , Thompson (1974)在理论.上评价了将钠长石作为一个组份加入云母一长石体系中的影响。

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